Doğrusal Gradyan. barik alan
Sinoptik haritadaki izobarlara baktığımızda, bazı yerlerde izobarların daha kalın, diğerlerinde - daha az sıklıkta olduğunu fark ederiz. İlk etapta atmosferik basıncın yatay yönde daha güçlü, ikincisinde daha zayıf değiştiği açıktır.
Atmosfer basıncının yatay yönde nasıl değiştiğini doğru bir şekilde ifade etmek için, yatay barik gradyan veya yatay basınç gradyanı denen şeyi kullanabilirsiniz. Yatay basınç gradyanı, yatay düzlemde (daha doğrusu düz yüzeyde) birim mesafe başına basınçtaki değişikliktir; bu durumda mesafe, basıncın en güçlü şekilde azaldığı yönde alınır.
Böylece, yatay barik gradyan, yönü izobara normalin yönü ile azalan basınç yönünde çakışan bir vektördür ve sayısal değeri bu yön boyunca basıncın türevine eşittir (G = -dp/dl) .
Herhangi bir vektör gibi, yatay barik gradyan bir okla grafik olarak gösterilebilir; bu durumda, izobarın normali boyunca azalan basınç yönünde yönlendirilmiş bir ok.
İzobarların yoğunlaştığı yerlerde, izobarın normali boyunca birim mesafe başına basınçtaki değişiklik daha büyüktür; izobarların birbirinden ayrıldığı yerde daha küçüktür.
Atmosferde yatay bir barik gradyan varsa, bu, atmosferin belirli bir bölümündeki izobarik yüzeylerin düz yüzeye eğimli olduğu ve bu nedenle onunla kesişerek izobarlar oluşturduğu anlamına gelir.
Pratikte, ortalama barik gradyan, barik alanın belirli bir bölümü için sinoptik haritalarda ölçülür. Yani, belirli bir alanda düz bir çizgi boyunca iki bitişik izobar arasındaki mesafeyi ölçerler. Daha sonra izobarlar (genellikle 5 mb) arasındaki basınç farkı, büyük birimlerle ifade edilen bu mesafeye bölünür - 100 km. Dünya yüzeyine yakın gerçek atmosferik koşullar altında, yatay barik gradyanlar 100 km'de birkaç milibar (genellikle 1-3) mertebesindedir.
Yükseklik ile basınçtaki değişim
Atmosfer basıncı yükseklikle azalır. Bu iki nedenden kaynaklanmaktadır. İlk olarak, ne kadar yüksekteysek, üstümüzdeki hava sütununun yüksekliği o kadar düşük olur ve bu nedenle üzerimize daha az ağırlık baskı yapar. İkincisi, yükseklikle havanın yoğunluğu azalır, daha nadir hale gelir, yani daha az gaz molekülüne sahiptir ve bu nedenle daha az kütle ve ağırlığa sahiptir.
Uluslararası Standart Atmosfer (kısaltması ISA, eng. ISA), Dünya atmosferindeki sıcaklık, basınç ve hava yoğunluğunun koşullu dikey dağılımıdır. ISA'nın parametrelerini hesaplamanın temeli, standartta tanımlanan parametrelerle birlikte barometrik formüldür.
ISA için aşağıdaki koşullar kabul edilir: 15 °C sıcaklıkta ortalama deniz seviyesindeki hava basıncı 1013 mb (101,3 kN/m² veya 760 mmHg), rakım 6,5 °C artarsa sıcaklık dikey olarak düşer sıcaklığın −56,5 °C'ye eşit olduğu ve neredeyse değişmeyi bıraktığı 11 km (tropopoz başlangıcının koşullu yüksekliği) seviyesine km.
Vlad Merjeviç
Degrade, bir renkten diğerine yumuşak bir geçiştir ve birkaç renk ve bunlar arasında geçişler olabilir. Degradelerin yardımıyla, örneğin sahte üç boyutluluk, parlama, arka plan vb. Gibi en tuhaf web tasarım efektleri oluşturulur. Ayrıca, bir degrade ile öğeler düz olanlardan daha güzel görünür.
Degradeyi eklemek için ayrı bir özellik yoktur, çünkü bu bir arka plan görüntüsü olarak kabul edilir, bu nedenle örnek 1'de gösterildiği gibi arka plan görüntüsü özelliği veya arka plan genel özelliği aracılığıyla eklenir.
Örnek 1 Gradyan
Burada müstehcen deyim geleneksel olarak düzyazı bir imgeyle başlar, ancak dil oyunu aktif-diyalojik bir anlayışa yol açmaz.
Bu örneğin sonucu Şekil 2'de gösterilmektedir. bir.
Pirinç. 1. Bir paragraf için doğrusal gradyan
Örnek 1'de gösterilen iki renkle en basit durumda, önce degradenin başlayacağı konumu, ardından başlangıç ve bitiş renklerini yazın.
Bir pozisyonu kaydetmek için önce 'a yazın ve ardından top , bottom ve left , right anahtar kelimelerini ve bunların kombinasyonlarını ekleyin. Kelime sırası önemli değil, sol üste veya sol üste yazabilirsiniz. Masada. Şekil 1, #000 ve #fff renkleri için, aksi takdirde siyahtan beyaza, elde edilen degradenin farklı konumlarını ve türünü gösterir.
| Durum | Tanım | görüş | |
|---|---|---|---|
| en üste | 0 derece | Yukarı. | |
| ayrıldı | 270 derece | Sağdan sola doğru. | |
| alt | 180 derece | Yukarıdan aşağıya. | |
| sağa | 90 derece | Soldan sağa. | |
| sol üste | Sağ alt köşeden sol üst köşeye. | ||
| sağ üste | Sol alt köşeden sağ üst köşeye. | ||
| sol altta | Sağ üst köşeden sol alt köşeye. | ||
| sağ alta | Sol üstten sağ alta. |
Bir anahtar kelime yerine, degradenin yönünü gösteren degrade çizgisinin eğimini ayarlamaya izin verilir. Önce açının pozitif veya negatif değeri yazılır, ardından derece toplanır.
Sıfır derece (veya 360º), aşağıdan yukarıya bir eğime karşılık gelir, ardından geri sayım saat yönündedir. Gradyan çizgisinin eğim açısı aşağıda gösterilmiştir.
Sol üst değer ve benzeri değerler için, gradyan çizgisinin açısı, çapraz olarak zıt iki köşe noktasını birleştirecek şekilde elemanın boyutlarına göre hesaplanır.
Karmaşık degradeler oluşturmak için artık iki renk yeterli olmayacak, sözdizimi, renkleri virgülle ayırarak listeleyerek sınırsız sayıda eklemenize izin verir. Bu durumda, örnek 2'de gösterildiği gibi, saydam bir renk (şeffaf anahtar sözcük) ve RGBA biçimini kullanan bir yarı saydam renk kullanabilirsiniz.
Örnek 2: Yarı Saydam Renkler
HTML5 CSS3 IE 9 IE 10 Cr Op Sa Fx
Bu örneğin sonucu Şekil 2'de gösterilmektedir. 2.
Pirinç. 2. Yarı saydam renklere sahip gradyan
Renkleri bir degradede doğru bir şekilde konumlandırmak için, renk değerini yüzde, piksel veya diğer birimlerdeki konumu takip eder. Örneğin, giriş kırmızı %0, turuncu %50, sarı %100 degradenin kırmızıdan başlayıp %50'sinin turuncuya ve ardından tamamen sarıya gittiği anlamına gelir. Basitlik için, %0 ve %100 gibi uç birimler atlanabilir, varsayılan olarak varsayılırlar. Örnek 3, üçün ikinci renginin konumunun %36'ya ayarlandığı bir degrade düğmesinin oluşturulmasını gösterir.
Örnek 3: Degrade Düğmesi
HTML5 CSS3 IE 9 IE 10 Cr Op Sa Fx
Bu örneğin sonucu Şekil 2'de gösterilmektedir. 3.
Pirinç. 3. Degrade Düğmesi
Rengin konumunu ayarlayarak renkler arasında keskin geçişler elde edebilirsiniz, bu da sonuçta bir dizi tek renkli şerit verir. Yani iki renk için dört renk belirtilmelidir, ilk iki renk aynıdır ve %0'dan %50'ye kadar başlar, kalan renkler de kendi aralarında aynıdır ve %50'den %100'e kadar devam eder. Örnek 4, web sayfasının arka planı olarak şeritler ekler. Uç değerlerin otomatik olarak değiştirilmesi nedeniyle, atlanabilirler, bu nedenle sadece iki renk yazmak yeterlidir.
Örnek 4. Düz çizgiler
HTML5 CSS3 IE 9 IE 10 Cr Op Sa Fx
Tipik Avrupa burjuvazisi ve bütünlüğü resmi dili zarif bir şekilde göstermektedir.
Bu örneğin sonucu Şekil 2'de gösterilmektedir. 4. Degrade renklerden birinin saydam olarak ayarlandığını ve bu nedenle web sayfasının arka plan rengi aracılığıyla dolaylı olarak değiştiğini unutmayın.
Pirinç. 4. Yatay çizgilerin arka planı
Gradyanlar, web tasarımcıları arasında oldukça popülerdir, ancak bunların eklenmesi, her tarayıcı için farklı özellikler ve birçok renk belirtmesi nedeniyle karmaşıktır. Degradeler oluşturmanızı ve kodunuza eklemenizi kolaylaştırmak için, degradeleri ayarlamayı ve ihtiyacınız olan kodu hemen almanızı kolaylaştıran www.colorzilla.com/gradient-editor'u öneririm. Hazır şablonlar (Ön Ayarlar), sonucun ön izlemesi (Önizleme), renk ayarları (Ayarlar), filtreler aracılığıyla IE'yi destekleyen final kodu (CSS) vardır. Photoshop'ta veya başka bir grafik düzenleyicide çalışmış olanlar için degradeler oluşturmak önemsiz bir mesele gibi görünecek, gerisini çabucak anlamak zor olmayacak. Genel olarak, şiddetle tavsiye ederim.
Atmosferde, kaburgalara sahip dikdörtgen bir paralel boru düşünün. dx, dy, dz(Şekil 5.12) . Yatay yönde basınçtaki değişiklikle ilgileniyoruz, yani. eksen boyunca X.
Basınç izobar olsun R eksene paralel yönlendirilmiş y, kenar boyunca. Kaburga boyunca ona paralel GB basınçla bir izobarı geçer ( p+dp). Atmosfer basıncının, birim yüzey alanı başına etkiyen, ikincisine normal olan bir kuvvet ile karakterize edildiğini hatırlayın. Aşağıda, basınçtaki zamansal değişiklikleri ihmal ediyoruz, yani. değişimini sadece uzayda düşünüyoruz.
Şekil / 5.12. Yatay basınç gradyanının kuvvetinin hesaplanmasına
Yani, AA "D" D'nin sol tarafında, atmosfer basıncı eşittir R. BB"C"C'nin karşı yüzündeki basınç . Tüm yüze etki eden kuvvet, atmosfer basıncının ve alanının çarpımına eşit olduğundan, kuvvet için ifadeyi yazıyoruz:
ayrıldı pdydz,
· sağda .
Sonuç olarak, hacim dxdydz kuvvet hareket ediyor dF x), eşittir
Newton'un ikinci yasasına göre, kuvvet dF x ve dikkate alınan hacmin kütlesi
dm = pdxdydz (5.2)
birbirleriyle ilişkili (kuvvetin kütleye oranı ivmeye eşittir) a):
(5.1) ve (5.2)'ye göre nereden
Hızlanma için ifade aldık a barik gradyanın kuvvetini yaratan . (5.3)'e göre değeri, temel bir hava hacminin birim kütlesi başına barik gradyan kuvvetine eşittir. (5.1) ve (5.4) formüllerindeki eksi işareti, barik gradyan kuvvetinin ve ivmesinin azalan basınç yönünde yönlendirildiğini gösterir. Ayrıca, barik eğimin kuvveti ve ivmesi, basınçtaki en hızlı düşüş yönünde hareket eder. Bu yön, kuvvetin dikkate alınan uygulama noktasında izobarın normalinin yönüdür.
(5.4)'te ifade, barik gradyanın sayısal değerine eşittir. Yatay barik gradyan, azalan basınç yönünde izobara dik bir ok ile grafiksel olarak temsil edilebilir. Okun uzunluğu, degradenin sayısal değeriyle orantılı olmalıdır (Şekil 5.13). Başka bir deyişle, yatay barik eğimin büyüklüğü, izobarlar arasındaki mesafeyle ters orantılıdır.
Açıkçası, izobarların yoğunlaştığı yerde barik gradyan, yani. izobarın normali boyunca birim mesafe başına basınçtaki değişiklik daha büyüktür. İzobarların birbirinden ayrıldığı yerde barik gradyan daha küçüktür.
Pirinç. 5.13. Oklar, barik alandaki üç noktada yatay barik gradyanı gösterir.
İzobarik yüzeyler her zaman gradyan yönünde eğimlidir, yani. basıncın düştüğü yönde (Şekil 5.13).
Dikey barik gradyan (bkz. Bölüm 1), yatay olandan on binlerce kat daha büyüktür. Bundan sonra, sadece yatay barik gradyan tartışılacaktır. Barik alanın bir bölümü için ortalama barik gradyanı belirlemek için, basınç, meridyenin bir derecesine (111 km) karşılık gelen bir mesafede bulunan iki noktada izobarların normali boyunca ölçülür. Basınç gradyanı sayısal olarak basınç farkına eşittir ve mb/111 km (veya hPa/111 km) boyutuna sahiptir. Dünya yüzeyine yakın atmosferde, yatay barik gradyanların büyüklük sırası, meridyen derecesi (111 km) başına birkaç milibardır (genellikle 1-3).
Pirinç. 5.14. İzobarik yüzeylerin dikey kesiti. Ok – yatay barik eğimin yönü; çift çizgi - düz yüzey
Örneğin, 1: 10.000.000 ölçekli bir sinoptik haritada bitişik izobarlar arasındaki mesafe 2 cm olsun.İzolinlerin adımı 5 mb'dir. Belirtilen ölçek için harita üzerinde 2 cm, ayni olarak 200 km'ye tekabül etmektedir. Dolayısıyla 100 km'deki basınç farkı 5/2= 2.5 mb/100 km olacaktır. 111 km'lik bir mesafe için bu fark = 2,75 mb/111 km'dir.
Atmosferde yalnızca yatay barik eğimin kuvveti etki etseydi, hava, formül (5.4) kullanılarak hesaplanabilen bir ivme ile düzgün bir şekilde hızlandırılmış olarak hareket ederdi. Gerçek basınç gradyanlarında ivme küçüktür, 0-0,3 cm/sn 2 mertebesindedir. Bununla birlikte, barik gradyan kuvvetinin etki süresinin artmasıyla rüzgar hızları süresiz olarak artacaktır. Gerçekte, rüzgar hızları nadiren 10 m/s veya daha fazlasını aşar. Sonuç olarak, barik eğimin kuvvetini dengeleyen başka kuvvetler de vardır (bu konu hakkında bir sonraki bölümde daha fazlası).
Yükseklikle barik eğimde değişiklik düzensiz sıcaklık dağılımı ile ilişkilidir. S.P.'nin ardından Khromov, dünya yüzeyindeki barik eğimin sıfır olduğunu hayal edin, yani. tüm noktalardaki basınç aynıdır (Şekil 5.15). Bu durumda, dikkate alınan alanın bir kısmındaki sıcaklık daha yüksek, diğerinde daha düşüktür. G yatay sıcaklık (termal) gradyanı, tanımı gereği, T, her zaman normal boyunca izoterme (eşit sıcaklıklar çizgisi) sıcaklığın arttığı yönde yönlendirilir.
Hava sıcaklığı ne kadar düşük olursa, basıncın yükseklikle o kadar hızlı azaldığını hatırlayın. Eşit olmayan sıcaklık dağılımına sahip izobarik yüzeyler yatay olamaz. Yüzey izobarik yüzeyi yatay olsa bile, üstteki her izobarik yüzey, soğuk havada daha az, sıcak havada daha fazla alttaki yüzeyin üzerine yükselecektir. Bu, üstteki yüzeylerin sıcak havadan soğuk havaya doğru eğimli olacağı anlamına gelir (Şekil 5.15). Böylece, dünya yüzeyine yakın yerlerde yatay barik gradyan sıfır olmasına rağmen, üstteki katmanlarda böyle bir gradyan vardır.
|
Soğuk Isı
Pirinç. 5.15. Yatay sıcaklık ve basınç gradyanları arasındaki ilişki
Ayrıca, dünya yüzeyindeki yatay barik gradyan ne olursa olsun, yükseklik ile kendi yönündeki yatay sıcaklık gradyanına yaklaşacaktır. Yeterince yüksek bir irtifada, yatay barik gradyan, alt seviyeden üst seviyeye doğru hava katmanındaki ortalama yatay sıcaklık gradyanı ile yakından örtüşecektir. Şek. 5.15 Atmosferin sıcak bölgelerinde belirli bir yükseklikteki basıncın artacağı ve soğuk bölgelerde azalacağı sonucu çıkar.
Hem dünya yüzeyinde hem de üstündeki iki alan arasındaki atmosfer basıncındaki fark, hava kütlelerinin yatay hareketine neden olur - rüzgar. Öte yandan, dünya yüzeyindeki yerçekimi ve sürtünme hava kütlelerini yerinde tutar. Bu nedenle rüzgar, yalnızca hava direncini yenecek ve hareket etmesine neden olacak kadar büyük bir basınç düşüşünde meydana gelir. Açıkçası, basınç farkı mesafe birimi ile ilgili olmalıdır. Uzaklık birimi olarak 10 meridyen yani 111 km alırlardı. Şu anda, hesaplamaların basitliği için 100 km almayı kabul ettik.
Yatay barik gradyan, izobarın normali boyunca 100 km'lik bir mesafe boyunca azalan basınç yönünde 1 mb'lik bir basınç düşüşüdür.
Rüzgar hızı her zaman eğimle orantılıdır: Bir alandaki fazla hava diğerine kıyasla ne kadar fazlaysa, çıkışı o kadar güçlü olur. Haritalarda, eğimin büyüklüğü izobarlar arasındaki mesafelerle ifade edilir: biri diğerine ne kadar yakınsa, eğim o kadar büyük ve rüzgar o kadar güçlüdür.
Barik eğime ek olarak, Dünya'nın dönüşü veya Coriolis kuvveti, merkezkaç kuvveti ve sürtünme rüzgarı etkiler.
Dünyanın dönüşü (Coriolis kuvveti), kuzey yarımkürede rüzgarı sağa (güney yarımkürede sola) eğim yönünden saptırır. Yalnızca eğim ve Coriolis kuvvetlerinden etkilenen teorik olarak hesaplanan rüzgara jeostrofik denir. İzobarlara teğet olarak esiyor.
Rüzgar ne kadar güçlü olursa, Dünya'nın dönüşü nedeniyle sapması o kadar büyük olur. Artan enlem ile artar. Kara üzerinde, eğim yönü ile rüzgar arasındaki açı 45-50 0'a ulaşır ve deniz üzerinde - 70-80 0; ortalama değeri 60 0'dır.
Merkezkaç kuvveti, kapalı barik sistemlerde - siklonlar ve antisiklonlar - rüzgara etki eder. Yörüngenin eğrilik yarıçapı boyunca dışbükeyliğine doğru yönlendirilir.
Dünya yüzeyindeki hava sürtünme kuvveti her zaman rüzgar hızını azaltır. Rüzgar hızı, sürtünme miktarı ile ters orantılıdır. Deniz, bozkır ve çöl ovaları üzerindeki aynı basınç gradyanı ile rüzgar, engebeli tepelik ve ormanlık arazilerden daha güçlü ve hatta daha da dağlıktır. Sürtünme, sürtünme tabakası olarak adlandırılan yaklaşık 1000 metrelik alt tabakayı etkiler. Yukarıda, rüzgarlar jeostrofiktir.
Rüzgarın yönü, estiği ufkun kenarı tarafından belirlenir. Bunu belirlemek için genellikle 16 ışınlı bir rüzgar gülü alınır: C, NW, NW, BNW, W, WSW, GB, GB, G, SSE, SE, ESE, B, NE, NE, NNE.
Bazen rüzgar yönü ile meridyen arasındaki açı (kerte) hesaplanır, kuzey (K) 0 0 veya 360 0, doğu (E) - 90 0, güney (G) - 180 0, batı ( B) - 270 0.
8.25 Dünyanın barik alanının homojen olmamasının nedenleri ve önemi
Coğrafi zarf için, önemli olan maksimum ve minimum basınç değil, onları oluşturan dikey hava akımlarının yönüdür.
Atmosferik basıncın boyutu, dikey hava hareketlerinin yönünü - yükselen veya alçalan - gösterir ve bunlar ya nem yoğunlaşması ve yağış için koşullar yaratır ya da bu süreçleri hariç tutar. Hava nemi ve dinamikleri arasında iki ana ilişki türü vardır: yükselen akımlarla siklonik ve azalan akımlarla antisiklonik.
Yükselen akımlarda hava adyabatik olarak soğur, bağıl nemi yükselir, su buharı yoğunlaşır, bulutlar oluşur ve yağış düşer. Sonuç olarak, yağışlı hava ve nemli bir iklim, barik minimumların karakteristiğidir. Yoğuşma kademeli olarak ve tüm irtifalarda meydana gelir. Bu durumda, havada daha fazla yükselmeye, soğumasına ve yeni nem bölümlerinin yoğunlaşmasına neden olan gizli buharlaşma ısısı serbest bırakılır, bu da yeni gizli ısı bölümlerinin salınmasını gerektirir. Aynı zamanda, birbirine bağlı dört süreç devam ediyor: 1) hava yükselmesi, 2) hava soğutması, 3) buhar yoğunlaşması ve 4) gizli buharlaşma ısısının serbest bırakılması. Tüm bu süreçlerin temel nedeni, suyun buharlaşması için harcanan güneş ısısıdır.
Azalan hava kütlelerinde adyabatik ısınma ve hava neminde azalma meydana gelir; bulutlar ve yağış oluşamaz. Sonuç olarak, barik maksimumlar veya antisiklonlar, bulutsuz, açık ve kuru hava ve kuru bir iklim ile karakterize edilir. Yoğunluğu bulutsuz bir gökyüzü tarafından tercih edilen yüksek basınç alanlarında okyanusların yüzeyinden önemli buharlaşma meydana gelir. Alçalan havanın kaçınılmaz olarak yanlara doğru hareket etmesi gerektiğinden, buradan nem başka yerlere taşınır. Tropikal tepelerden, ekvatora bir ticaret rüzgarı şeklinde gider.
Güneş ısısının atmosfer tarafından özümsenmesi süreçleri, hava kütlelerinin dinamikleri ve nem sirkülasyonu karşılıklı olarak bağlantılı ve şartlandırılmıştır.
Atmosferin sirkülasyonu ve barik alanın homojen olmaması iki eşitsiz nedenden kaynaklanmaktadır. Birincisi ve ana olanı, Dünya'nın termal alanının heterojenliği, ekvator ve kutup enlemleri arasındaki termal farktır. Gerçekten de ekvatorda bir ısıtıcı, kutuplarda buzdolapları var. Birinci dereceden bir ısı motoru yaratırlar.
Termal nedenlerle, dönmeyen bir gezegende oldukça basit bir hava sirkülasyonu kurulur. Ekvatorda, ısınan hava yükselir, dünya yüzeyine yakın yükselen akımlar, ekvator barik minimumu adı verilen düşük basınçlı bir kuşak oluşturur. Üst troposferde izobarik yüzeyler yükselir ve hava kutuplara doğru akar.
Kutup enlemlerinde soğuk hava alçalır, dünya yüzeyine yakın yüksek basınç alanları oluşur ve hava ekvatora geri döner.
Enlemler arasındaki termal fark, hava kütlelerinin meridyenler boyunca veya klimatolojide dedikleri gibi, atmosferik dolaşımın meridyen bileşeninin transferine neden olur.
Böylece, atmosferin dolaşımına neden olan ısı motorunun özü, güneş radyasyonu enerjisinin bir kısmının atmosferik hareketlerin enerjisine dönüştürülmesinde yatmaktadır. Ekvator ve kutuplar arasındaki sıcaklık farkı ile orantılıdır.
Atmosferik dolaşımın ikinci nedeni dinamiktir; gezegenin dönüşünde yatıyor. Ekvator ve kutup enlemleri arasında doğrudan hava sirkülasyonu, havanın hareket ettiği tüm küre döndüğü için imkansızdır. Dünyanın dönüşünün etkisi altında hem üst troposferde hem de dünya yüzeyinin yakınında yatay hava akışı, kuzey yarımkürede kesinlikle sağa ve güney yarımkürede sola sapacaktır. Batıdan Doğuya yönlendirilen ve hava kütlelerinin batı-doğu (batı) taşınmasını oluşturan atmosferik dolaşımın bölgesel bileşeni bu şekilde ortaya çıkar. Dönen bir gezegende, batı-doğu taşımacılığı, atmosferik dolaşımın ana türü olarak işlev görür.
Okyanusların ve kıtaların ısınmasındaki farklılıklar nedeniyle Dünya'nın termal alanındaki mevsimsel bozulmalar, üzerlerinde atmosfer basıncında dalgalanmalara neden olur. Kışın Avrasya ve Kuzey Amerika'da hava aynı enlemlerdeki okyanuslara göre daha soğuktur. Okyanusların ekvatorları üzerindeki izobarik yüzeyler karadan daha yüksektir. Yukarıdaki hava okyanuslardan kıtalara doğru akar. Kıtalar üzerindeki hava sütununun toplam kütlesi artıyor. Burada kapsamlı kış barik maksimumları oluşur - 1.040 mb'ye kadar bir basınçla Sibirya maksimumu ve 1.022 mb'ye kadar bir basınçla biraz daha küçük Kuzey Amerika maksimumu. Okyanuslar üzerinde hava sütununun kütlesi azalır ve çöküntüler oluşur. İkinci dereceden bir ısı makinesi bu şekilde oluşturulur.
Yaz aylarında, kara ve deniz arasındaki termal zıtlıklar azalır, minimumlar ve maksimumlar çözülür, basınç eşitlenir veya kışın tersine değişir. Örneğin Sibirya'da 1.006 mb'ye düşüyor.
Kara ve deniz üzerindeki atmosferik basınçtaki mevsimsel dalgalanmalar muson faktörünü yaratır.
Güney kıtalarında, yılın Ocak ayında (onlar için yaz) kapalı izobarlarla özetlenen barik minimumlar oluşur.
Kuzey ve güney yarım kürelerin değişen altı aylık ısınması, Dünya'nın tüm barik alanının yaz yarım küresine doğru kaymasına neden olur - kuzey yılının Ocak ayında ve güneyin Temmuz kısmında.
Yılın Ocak ayındaki ekvatoral minimum, ekvatorun güneyinde yer alır, Temmuz ayında kuzeye kaydırılır ve Güney Asya'daki kuzey tropiklere ulaşır. İran-Tara (Güney Asya) minimumu İran ve Thar çölü üzerinden oluşturulur. İçindeki basınç 994 mb'ye düşüyor.
Yatay barik gradyan
1. Sinoptik haritadaki izobarlara baktığımızda, bazı yerlerde izobarların daha kalın, diğerlerinde - daha az sıklıkta olduğunu fark ederiz. İlk etapta atmosferik basıncın yatay yönde daha güçlü, ikincisinde daha zayıf değiştiği açıktır. Onlar da diyorlar ki:<быстрее>ve<медленнее>ancak söz konusu mekandaki değişiklikler zamandaki değişikliklerle karıştırılmamalıdır.
Atmosfer basıncının yatay yönde nasıl değiştiğini doğru bir şekilde ifade etmek için, yatay barik gradyan veya yatay basınç gradyanı denen şeyi kullanabilirsiniz. Bölüm 4, yatay sıcaklık gradyanını tartıştı. Benzer şekilde, yatay bir düzlemde (daha doğrusu düz bir yüzeyde) birim mesafe başına basınçtaki değişime yatay basınç gradyanı denir. Bu durumda mesafe, basıncın en fazla düştüğü yönde alınır, ve her noktadaki böyle bir yön, verilen noktada izobarın normali boyunca olan yöndür.
Böylece, yatay barik gradyan, yönü izobara normalin yönü ile azalan basınç yönünde çakışan bir vektördür ve sayısal değer, bu yön boyunca basıncın türevine eşittir. Bu vektörü -s/p sembolü ve sayısal değeri (modül) -dr/dp ile gösteririz, burada p izobarın normalidir.
Herhangi bir vektör gibi, yatay barik gradyan bir okla grafiksel olarak temsil edilebilir, bu durumda izobarın normali boyunca azalan basınç yönünde yönlendirilen bir ok. Okun uzunluğu, eğimin sayısal değeriyle orantılı olmalıdır (Şekil 58).
Pirinç. 58. Barik alanda üç noktada izobarlar ve yatay barik gradyan (oklar).
Pirinç. 59. Dikey kesitteki izobarik yüzeyler ve yatay barik gradyan yönü. Çift çizgi düz yüzeydir.
Barik alandaki farklı noktalarda, barik gradyanın yönü ve modülü elbette farklı olacaktır. İzobarların yoğunlaştığı yerlerde, izobarın normali boyunca birim mesafe başına basınçtaki değişiklik daha büyüktür; izobarların birbirinden ayrıldığı yerde daha küçüktür. Başka bir deyişle, yatay barik gradyan modülü, izobarlar arasındaki mesafeyle ters orantılıdır.
Atmosferde yatay bir barik gradyan varsa, atmosferin belirli bir bölümündeki izobarik yüzeylerin düz yüzeye eğimli olduğu ve bu nedenle onunla kesişerek izobarlar oluşturduğu anlamına gelir. İzobarik yüzeyler her zaman gradyan yönünde, yani basıncın düştüğü yerde eğimlidir (Şekil 59).
2. Yatay barik gradyan, toplam barik gradyanın yatay bileşenidir. İkincisi, izobarik yüzeyin her noktasında, bu yüzeye normal boyunca daha düşük bir basınç değerine sahip yüzeye doğru yönlendirilen bir uzaysal vektör ile temsil edilir. Bu vektörün modülü - dr/dp'dir, ancak burada n, izobarik yüzeyin normalidir. Toplam barik gradyan, dikey ve yatay bileşenlere veya dikey ve yatay gradyanlara ayrılabilir. Onu X, Y, Z dikdörtgen koordinatlarının eksenleri boyunca üç bileşene ayırabilirsiniz.
Basınç, yükseklikle yatay yönde olduğundan çok daha fazla değişir. Bu nedenle, dikey barik gradyan, yatay olandan on binlerce kat daha büyüktür. Atmosferik statiğin temel denkleminden aşağıdaki gibi, karşısına yönlendirilen yerçekimi kuvveti ile dengelenir veya neredeyse dengelenir. Dikey barik gradyan havanın yatay hareketini etkilemez. Bu bölümün ilerleyen kısımlarında, sadece yatay barik gradyan hakkında konuşacağız, onu basitçe barik gradyan olarak adlandıracağız.
3. Pratikte, ortalama barik gradyan, barik alanın bir veya daha fazla bölümü için sinoptik haritalarda ölçülür. Yani, Ap mesafesi, her iki izobarın normallerine oldukça yakın olan düz bir çizgi boyunca belirli bir bölümdeki iki bitişik izobar arasında ölçülür. Daha sonra Ap izobarları (genellikle 5 hPa) arasındaki basınç farkı, büyük birimlerle ifade edilen bu mesafeye bölünür - yüzlerce kilometre veya meridyen derece (111 km). Ortalama barik gradyan, Ap/An hPa/derece meridyeninin sonlu farklarının oranı ile temsil edilecektir. Bir meridyen derecesi yerine, 100 km artık daha sık alınmaktadır. Serbest atmosferdeki barik gradyan, barik topografya haritalarında izohipsler arasındaki mesafeden belirlenebilir. Dünya yüzeyine yakın gerçek atmosferik koşullar altında, yatay barik gradyanlar meridyen derecesi başına birkaç hektopaskal (tipik olarak 1-3) mertebesindedir.